Abo daje ope acional holog á ico de la ene gía
de acío y la acele ación cósmica
en el ma co HDOV
Ecuación maes a, accesibilidad uncional y consecuencias
cosmológicas
A noldo Wal e Fe nández
[email p o ec ed]
PREPRINT — 22 de no iemb e de 2025
Resumen
La ca ás o e del acío —la disc epancia de ∼10122 ó denes de
magni ud en e la densidad de ene gía de pun o ce o p edicha po la
eo ía cuán ica de campos y el alo cosmológicamen e in e ido de la
cons an e cosmológica e ec i a— se abo da aquí median e un en oque
es ic amen e ope acional y holog á ico, consis en e con Rela i idad
Gene al y con lími es de in o mación del ipo Bekens ein–Hawking
[1,2,3,4,5,6].
El ma co HDOV in oduce un campo escala de accesibilidad un-
cional ηp, que pa ame iza la acción ope acionalmen e accesible del
espacio de es ados asociada a un modo ísico pa a un obse ado ma-
c oscópico en un en o no dado. Inco po a ηpen una acción e ec i a
co a ian e gene a una ecuación maes a HDOV pa a el campo
obse able Ψ; en el égimen WKB, es a ecuación induce una a enua-
ción exponencial A∝exp[−gRχ(I)ηpdλ]de la ampli ud accesible.
La misma noción de accesibilidad se aplica aquí a los modos de al a
ene gía del acío cuán ico, implemen ándola como un peso espec al
sua e Wη(k) egulado holog á icamen e sob e el espacio de momen os.
Mos amos que el mecanismo de accesibilidad que explica a enua-
ciones exponenciales en p opagación (ondas g a i acionales, señales
en plasmas, TRXS em osegundo, e c.) ambién egula la ene gía de
acío e ec i a sin in oduci cu -o s ad hoc y de mane a compa i-
ble, en o den de magni ud, con la cons an e cosmológica obse ada.
1
Es a egulación se o mula en un Teo ema de P oyección Holo-
g á ica HDOV, que es ablece que, bajo hipó esis de accesibilidad y
sa u ación holog á ica, la densidad de acío accesible queda aco ada
in e io men e po Λc4/(8πG)independien emen e de la o ma de alla-
da de Wη(k). En odo lo que sigue, es e abo daje debe en ende se en
un sen ido es ic amen e ope acional e holog á ico: el desajus e se e i-
a en el sec o accesible sin p e ende cons ui una eo ía mic o ísica
comple a del acío cuán ico. Finalmen e, p esen amos ejemplos nu-
mé icos explíci os de pesos espec ales sua es compa ados con co es
ab up os, calib ados con pa áme os cosmológicos ac uales.
2
1. Mo i ación: la ca ás o e del acío y la ace-
le ación cósmica
La densidad de ene gía del acío p edicha po la suma ingenua de modos
de pun o ce o en eo ía cuán ica de campos (QFT) es, en unidades na u ales,
del o den de la densidad de Planck. En cambio, la densidad de ene gía e ec i a
asociada a la cons an e cosmológica que acele a la expansión del uni e so es
∼10−123 eces meno [1,2]. Es e desajus e de ∼10122 es conocido como la
“ca ás o e del acío” y cons i uye la mani es ación más se e a del p oblema
de la cons an e cosmológica [1,2,3].
Po o o lado, obse aciones cosmológicas p ecisas (CMB, BAO, supe no-
as Ia) indican que el uni e so es á en expansión acele ada y que un é mino
ipo Λdomina la ene gía o al a iempos a díos [3]. El modelo ΛCDM in-
co po a es e é mino como una cons an e cosmológica a p io i, ajus ada a los
da os. Sin emba go, desde el pun o de is a eó ico, sigue sin es a cla o po
qué la con ibución cuán ica del acío oma jus amen e ese alo y no o o.
En es e con ex o, HDOV (Hipó esis de Dispe sión de Onda Vib acional)
p opone un en oque di e en e: en luga de suma odos los modos posibles sin
es icciones, se pos ula que un obse ado mac oscópico sólo iene acceso a
una acción ope acional de los g ados de libe ad del campo, codi icada en
un escala de accesibilidad uncional ηpy en una compue a ambien al χ(I)
que e leja la in e acción con el en o no [7,8,9].
En secciones p e ias del p og ama HDOV se ha mos ado que la misma
es uc u a de accesibilidad explica: (i) a enuaciones exponenciales de ampli-
ud en p opagación de ondas g a i acionales; (ii) silenciamien o de señales en
plasmas in e plane a ios ce ca de la heliopausa; (iii) pé dida de cohe encia en
expe imen os de TRXS em osegundo; (i ) desconexión causal cosmológica
en un uni e so en expansión acele ada [7,8]. Aquí ex endemos ese mecanismo
al p oblema de la ene gía de acío.
No a. En es e abajo se ha in en ado ex ema el cuidado en el a amien-
o o mal, las e e encias y la consis encia dimensional, pe o el ma co HDOV
aplicado a la ene gía de acío y a la acele ación cósmica sigue siendo una
p opues a explo a o ia que, al momen o de es a e sión, no ha pasado po
e isión po pa es en e is as especializadas. P esen amos los a gumen os y
esul ados de mane a explíci a pa a que cualquie a pueda analiza los supues-
os, c i ica la me odología, ep oduci los cálculos básicos y, si es necesa io,
e u a las conclusiones. Los manusc i os elacionados donde se desa olla el
p og ama HDOV en o os egímenes ísicos [7,8,9] se encuen an ac ual-
men e en p epa ación (2025) y/o disponibles como p ep in s en eposi o ios
3
de acceso abie o, de modo que los e iso es y lec o es in e esados puedan
consul a el ma co comple o.
2. Ecuación maes a HDOV y accesibilidad
uncional
En lo que sigue adop amos la con ención de signa u a (−,+,+,+) pa a
el enso mé ico gµν y unidades con c= 1 sal o indicación explíci a.
2.1. Acción e ec i a y ecuación de campo
En HDOV pos ulamos que el campo obse able Ψno i e solo: es á in-
me so en un en o no (geome ía, plasma, acío cuán ico, ins umen ación,
g a edad ue e, e c.) que egula qué acción del modo es ealmen e accesi-
ble. Esa accesibilidad queda codi icada en un escala ηp, y en una compue a
ambien al χ(I)que indica dónde el en o no acopla de mane a e ec i a [7,8].
En es a no a a amos an o ηpcomo χ(I)como can idades e ec i as que
codi ican, a ni el mac oscópico, la espues a p omedio del en o no; no les
asignamos aquí una acción independien e ni ecuaciones de mo imien o p o-
pias, de modo que su dinámica de allada queda ese ada pa a desa ollos
pos e io es del ma co HDOV. En pa icula , no a iamos la acción con es-
pec o a ηpni a χ(I); ambos ac úan como campos de ondo e ec i os, de modo
que la conse ación exac a de Tµν y la e o– eacción sob e la geome ía sólo
se discu en en el égimen de ondo ijo y quedan ue a del alcance de es a
no a.
Una acción e ec i a co a ian e mínima que inco po a es o puede esc ibi se
esquemá icamen e como
S=Zd4x√−gM2
Pl
2R+Lma + (1 + 2g χ(I)ηp)∇µΨ∇µΨ−m2Ψ2,(1)
donde ges un acoplamien o de accesibilidad, Res el escala de cu a u a de
Ricci y MPl la escala de Planck. En (1) el ac o de accesibilidad mul iplica
únicamen e el é mino ciné ico del campo Ψ, mien as que la masa en eposo
mse man iene ija. Es a elección ga an iza que la ecuación de campo e ec i a
(2) se de i a de mane a es ánda de la a iación de la acción y e leja que, en
es a e apa del p og ama HDOV, la accesibilidad uncional se in e p e a como
una modulación del anspo e de ampli ud más que como un mecanismo
mic oscópico de gene ación de masa.
4
Va iando la acción (1) con espec o a Ψob enemos la ecuación maes a
HDOV:
∇µ(1 + 2g χ(I)ηp)∇µΨ+m2Ψ=0.(2)
En odos los egímenes explo ados en es e abajo se impone explíci a-
men e la condición 1+2g χ(I)ηp>0, de modo que el é mino ciné ico
e ec i o conse a su signo y no apa ecen modos an asma ni ines abilidades
de ene gía a ni el lineal.
In e p e ación ísica: el ac o mul iplica i o (1 + 2g χ(I)ηp)no elimina
g ados de libe ad; modula qué pa e de Ψes ope acionalmen e ealizable en
esa egión del espacio- iempo.
2.2. Descomposición WKB: ase y ampli ud
Tomamos el ansa z ipo WKB,
Ψ(x)=A(x)eiΘ(x),(3)
donde A(x)es una ampli ud len amen e a iable y Θ(x)una ase ápida.
De inimos el 4- ec o de onda local kµ=∇µΘ. Pa a un obse ado con 4-
elocidad uµ, la ecuencia local obse ada es ωobs =−kµuµ, es deci , la
apidez con la que c ece la ase en su p opio iempo p opio.
Inse ando (3) en (2) y sepa ando pa es de o den al o en la ase s.
o den bajo en g adien es de A(x), se ob ienen dos ecuaciones acopladas: una
ecuación eiconal pa a Θ(p opagación de ayos) y una ecuación de anspo e
pa a A. En pa icula , la ecuación de anspo e adop a la o ma
dln A
dλ =−g χ(I)(λ)ηp(λ)−1
2θ(λ),(4)
donde λes el pa áme o a ín a lo la go del ayo y θ(λ)es la expansión
geomé ica del haz ( ocalización/de ocalización, len e g a i a o ia, ape u a
geomé ica, e c.).
In eg ando (4):
A(λ)∝exp"−gZλχ(I)(λ′)ηp(λ′)dλ′#×exp"−1
2Zλθ(λ′)dλ′#.(5)
El p ime ac o , con χ(I)ηp,esaccesibilidad uncional: cuán a pa e
del modo sigue siendo ísicamen e sopo ada po el en o no. El segundo ac-
o , con θ, es pu amen e geomé ico ( ocalización o a enuación po ape u a).
Pun o cla e: la a enuación exponencial en (5)no dice que el modo se
des uye. Dice que deja de se accesible pa a el obse ado que in eg a sob e
5
λ. Es o es exac amen e lo que emos en: (a) señales que se “apagan” al
ace ca se a ho izon es g a i a o ios; (b) pé dida de cohe encia en plasmas
in e plane a ios ce ca de la heliopausa; (c) caída de isibilidad en TRXS
em osegundo; (d) desconexión causal cosmológica [7,8,9].
Desde el pun o de is a écnico, la de i ación WKB de (4)y(5) debe
en ende se como una ap oximación de o den dominan e en g adien es sua es
de Ayde(1 + 2g χ(I)ηp)a lo la go del ayo. En si uaciones con a iaciones
b uscas de ηpo con no linealidades adicionales, se espe a que in e engan
co ecciones de o den supe io que no se modelan en es a no a.
3. Aplicación al acío cuán ico: peso espec-
al holog á ico
3.1. Ene gía de acío egula izada po accesibilidad
La densidad de ene gía de pun o ce o en QFT, en espacio plano, puede
esc ibi se esquemá icamen e como
ρ ac ∼ℏc
4π2Z∞
0k3dk. (6)
Es a in eg al di e ge en el ul a iole a: modos de ka bi a iamen e g ande
apo an ene gía sin lími e [1,2].
En luga de impone un cu -o du o a mano, HDOV p opone que la
accesibilidad uncional ηpinduce un peso espec al sua e sob e los modos
de acío, análogo al ac o exponencial en (5). In ui i amen e: hay un lími e
a cuán a ene gía puede concen a se ope acionalmen e en una egión ini a
an es de iola lími es holog á icos; más allá de cie a escala, los modos dejan
de se accesibles an es de pode sos ene se sin colapsa g a i acionalmen e.
In oducimos en onces un peso de accesibilidad espec al Wη(k):
ρe
ac =ℏc
4π2Z∞
0k3Wη(k)dk, (7)
con
Wη(k) = exp"− k
k0!α#, α > 0.(8)
La unción Wη(k)no es un cu -o du o; es una sup esión exponencial sua e
que dice: “modos de k≫k0exis en o malmen e en el campo, pe o su pa e
accesible cae exponencialmen e” [9].
Desde el pun o de is a de la eo ía cuán ica de campos es ánda , la
exp esión (7) debe in e p e a se sob e el as ondo del p ocedimien o usual
6
de eno malización del acío: asumimos que el es ado de e e encia en espacio
plano ha sido ya sus aído, y que la densidad ρe
ac co esponde únicamen e a
la pa e accesible/ope acional de las luc uaciones esiduales de acío. El peso
de accesibilidad Wη(k)ac úa, po an o, sob e el sec o ísicamen e ope a i o
de la ene gía de acío. El pa áme o de o ma αcon ola cuán ápida es la
sup esión en el ul a iole a, pe o mien as α=O(1) el o den de magni ud
de ρe
ac iene dominado po k0, de modo que la enomenología esul an e es
obus a en e a a iaciones azonables de α.
Es a es la e sión espec al (en k) del mismo mecanismo exponencial que
ya apa eció en (5) al habla de p opagación en espacio- iempo. Es la misma
ísica: accesibilidad uncional ηpque a enúa la pa e obse able de un modo
[7].
3.2. Condición holog á ica y ijación de escala
La me a in oducción de Wη(k)en (7) hace con e gen e la in eg al, pe o
deja abie o el alo de k0. Pa a ija lo sin a bi a iedad, in ocamos lími es
holog á icos ipo Bekens ein–Hawking [4,5,6].
La en opía máxima de una egión de adio Rno c ece como el olumen
R3sino como el á ea R2:
Smax ∼A
4L2
P∼πR2
L2
P
.(9)
T aducido a una densidad de ene gía e ec i a, es o implica que la ene gía
accesible en un olumen no puede excede el lími e impues o po la o mación
de un ho izon e. Esquemá icamen e:
ρe
ac L4
P≲1
4π,(10)
En (10) hemos eesc i o el lími e de Bekens ein–Hawking en é minos de la
densidad de Planck, asumiendo un ho izon e e ec i o de o den H−1; es a
aducción es heu ís ica y sólo p e ende ija una co a de o den de magni ud
pa a ρe
ac en con ex os cosmológicos acele ados.
Equi alen emen e, podemos in oduci el segundo momen o espec al
C≡Z∞
0k2Wη(k)dk, (11)
que con ola el núme o e ec i o de modos accesibles en un olumen dado. La
condición holog á ica impone en onces un alo máximo (o, en el escena io
de sa u ación, un alo ijo) pa a C, de e minado po el á ea del ho izon e
e ec i o. Pa a un uni e so de de Si e a dío con adio de ho izon e RH=
7
c/HΛyΛ=3H2
Λ/c2, se iene que SH∝R2
Hy, en consecuencia, C∝R2
H∝
1/Λ. En la sección siguien e mos amos que, pa a cualquie unción de peso
sua e y monó onamen e dec ecien e que sa u e dicha condición, la densidad
de ene gía accesible queda con olada po el é mino cosmológico de Eins ein.
4. Teo ema de p oyección holog á ica HDOV
La es uc u a an e io puede condensa se en un esul ado a iacional sim-
ple, que hace explíci a la independencia de la densidad de acío accesible
espec o de la o ma de allada del peso espec al, siemp e que se espe en las
condiciones de accesibilidad e in o mación holog á ica.
Teo ema 1 (P oyección holog á ica HDOV).Sea Wη(k)∈[0,1] una unción
monó onamen e dec ecien e del módulo del núme o de onda k, su icien emen-
e egula pa a que exis an los momen os
C=Z∞
0k2Wη(k)dk, I3=Z∞
0k3Wη(k)dk. (12)
Sea, además, ρe
ac la densidad de ene gía de acío accesible de inida po (7).
Si el momen o Ces á ijado po una condición holog á ica asociada a un
ho izon e cosmológico de adio RH(de Si e a dío) y se sa u an las co as
de Bekens ein–Hawking, en onces la densidad de ene gía accesible sa is ace
la co a in e io holog á ica
ρe
ac ≥Λc4
8πG,(13)
independien emen e de la o ma de allada de Wη(k), siemp e que és a espe-
e las condiciones de mono onía, aco amien o y consis encia holog á ica. La
igualdad (o una ap oximación numé ica a bi a iamen e ce cana) se ob iene
cuando Wη(k)se ap oxima al co e e ec i o W⋆
η(k) = Θ(k⋆−k).
Demos ación. El ho izon e e ec i o de adio RHinduce una co a holog á ica
sob e el núme o de modos accesibles en un olumen Vcon enido en dicho
ho izon e. Es e núme o iene dado, en é minos de Wη(k), po
Ne =V
2π2Z∞
0k2Wη(k)dk =V
2π2C. (14)
La condición holog á ica iden i ica Ne con la en opía máxima SHasociada
al ho izon e, medida en unidades de una en opía elemen al s0=O(1):
Ne ≤SH
s0
, SH=AH
4L2
P
=πR2
H
L2
P
.(15)
8
En el égimen de sa u ación se ob iene así un alo e ec i o pa a C, de e -
minado únicamen e po el adio del ho izon e RHy, po ende, po Λen de
Si e a dío (RH∼c/HΛ,Λ=3H2
Λ/c2).
Fijado C, el uncional
I3[Wη] = Z∞
0k3Wη(k)dk, (16)
bajo las es icciones 0≤Wη≤1yWηmonó onamen e dec ecien e, se
minimiza po eo denamien o dec ecien e ( éase, po ejemplo, el llamado
ba h ub p inciple en desigualdades de eo denamien o) con el co e e ec i o
W⋆
η(k) = Θ(k⋆−k), k⋆= (3C)1/3,(17)
de modo que
Im´ın
3=Zk⋆
0k3dk =k4
⋆
4=(3C)4/3
4.(18)
La densidad de ene gía accesible mínima compa ible con Ces en onces
ρe ,min
ac =ℏc
4π2Im´ın
3=ℏc
16π2(3C)4/3.(19)
La consis encia con las ecuaciones de campo de Eins ein en de Si e a -
dío exige que la densidad de ene gía e ec i a que sos iene el ho izon e sea
p ecisamen e el é mino cosmológico,
ρe ,min
ac =Λc4
8πG ≡ρΛ.(20)
Es a condición ija el alo de C(y, po ende, de k⋆) de mane a uní oca.
Cualquie o a unción de peso sua e Wη(k)que espe e la misma condición
holog á ica compa e el mismo Cy p oduce una densidad accesible
ρe
ac =ℏc
4π2I3[Wη]≥ρe ,min
ac =Λc4
8πG,(21)
siendo la igualdad alcanzada po el co e e ec i o W⋆
ηy po amilias de pe-
sos sua es adecuadamen e ajus adas. En consecuencia, la densidad accesible
consis en e con el ho izon e cosmológico queda aco ada in e io men e po
(13) y se ap oxima a la igualdad cuando el peso espec al se ace ca al co e
e ec i o.
Comen a io 1 (Independencia de la o ma de Wη(k)).Pa a amilias sua es
como Wη(k) = exp[−(k/k0)α]oWη(k) = (1 + (k/k0)α)−1, el pa áme o de
escala k0se ija imponiendo que la in eg al de ene gía R∞
0k3Wη(k)dk ep o-
duzca (o sa u e) la co a (13). Den o de angos azonables de α=O(1), la
densidad esul an e es obus a y se ap oxima al caso de co e ab up o, pe o
con una ansición sua e en el ul a iole a, cohe en e con la in e p e ación
ope acional de accesibilidad uncional.
9
Cosmología de p ecisión: di e encias especí icas en H(z)pa a 0,5≲
z≲3que pueden se medidas po ca og a iado es espec oscópicos
ipo DESI / Euclid [3,8].
G a edad ue e: sup esión accesible de componen es de al a ecuen-
cia en el ingdown de aguje os neg os ecién o mados (ondas g a i a-
cionales), po sa u ación de accesibilidad ce ca del ho izon e [4,2].
Labo a o io (TRXS): decaimien os exponenciales de accesibilidad,
análogos a (5), medidos en dinámica ul a ápida donde la señal cae
siguiendo una ley de accesibilidad selec i a y no sólo disipación é mica
[7].
Plasmas/heliopausa: indicado es de accesibilidad ηp(o equi alen-
es ope acionales como κlocal) an icipan ansiciones de égimen (po
ejemplo, c uce de la heliopausa) an es que los diagnós icos magne ohi-
d odinámicos es ánda [7,8].
En odos los casos, la ísica es la misma: una acción del modo se uel e
no-ope acional pa a el obse ado y su ampli ud accesible cae con la ley
exponencial que ya imos en (5).
Desde el pun o de is a cuan i a i o, es as p edicciones deben conside-
a se oda ía explo a o ias: señalan en anas de con as e obse acional pa a
el ma co HDOV, pe o su alidación eque i á cálculos de allados, simulacio-
nes numé icas y compa aciones sis emá icas con da os eales en cada uno de
es os egímenes.
7. Discusión
El esul ado concep ual es ue e y simple:
Nada “desapa ece” ealmen e.
Bajo cie as condiciones geomé icas, ene gé icas u holog á icas [4,5,
6], pa es del campo dejan de se accesibles pa a un obse ado ini o
an es de iola lími es ísicos ( o ma ho izon e, excede capacidad de
in o mación, e c.).
Esa pé dida de accesibilidad se e po ue a como a enuación de am-
pli ud, co imien o de ecuencia o como el e ec o que en los modelos
es ánda se pa ame iza como “ene gía oscu a” en la expansión acele-
ada del uni e so [3,8,9].
16
HDOV pone odo eso bajo una misma ecuación maes a (2) y una misma
ley exponencial de accesibilidad (5). Lo que desde dis in os subcampos se
desc ibe como: (a) decohe encia, (b) disipación, (c) pé dida de con as e, (d)
un é mino e ec i o ipo ene gía oscu a en cosmología, aquí apa ece como el
mismo enómeno: una acción del espacio de es ados se uel e no-ope acional
pa a el obse ado , egulada po ηpy po lími es holog á icos.
Con iene en a iza que es e en oque no p e ende esol e el p oblema de
la cons an e cosmológica a ni el undamen al ni modi ica la QFT subya-
cen e: se limi a a mos a que, una ez se oman en cuen a las limi aciones
ope acionales de acceso a la in o mación (codi icadas en ηpy en el peso es-
pec al Wη(k)) jun o con las co as holog á icas, la ene gía de acío e ec i a
que en a en las ecuaciones de Eins ein queda egulada de o ma na u al al
o den de magni ud obse ado. En es e sen ido, HDOV p opo ciona una e-
gulación consis en e del sec o accesible, sin pos ula nue os luidos oscu os
ni cons an es cosmológicas undamen ales ijadas a mano.
Aunque el ma co p esen ado es in e namen e consis en e, quedan abie as
a ias cues iones impo an es pa a abajos u u os: (i) cons ui una eo ía
explíci a pa a la dinámica de ηpy su acoplamien o con la geome ía y el
con enido ma e ial (en es a no a a amos ηpyχ(I)como campos e ec i os
no dinámicos); (ii) de i a de mane a más mic o ísica la o ma conc e a de
Wη(k)y de la escala k0, que aquí se ijan enomenológicamen e median e la
condición holog á ica global; y (iii) desa olla análisis cuan i a i os y sis-
emá icos de las p edicciones cosmológicas y de g a edad ue e de HDOV,
incluyendo compa aciones de alladas con ΛCDM sob e da os públicos y c i-
e ios es adís icos es ánda (BIC, AIC, e c.). Es as limi aciones no a ec an la
cohe encia o mal de la cons ucción, pe o delimi an cla amen e el ca ác e
aún p elimina y ope acional de los esul ados p esen ados aquí.
8. Conclusiones
P esen amos un ma co uni icado (HDOV) en el cual:
Un campo de accesibilidad uncional ηp, acoplado a a és de la com-
pue a ambien al χ(I), modi ica la ecuación de mo imien o e ec i a del
campo obse able Ψ, ecuación (2).
En el égimen WKB, es a ecuación induce una ley exponencial de ac-
cesibilidad (5) que explica a enuaciones obse adas en con ex os an
di e sos como ondas g a i acionales, plasmas in e plane a ios y expe-
imen os de TRXS.
17
El mismo mecanismo, aplicado al espec o de modos del acío, gene a
una densidad de acío e ec i a ρe
ac ini a y compa ible en o den de mag-
ni ud con la cons an e cosmológica obse ada, de mane a consis en e
con lími es holog á icos.
La acele ación cósmica puede in e p e a se como una mani es ación de
inaccesibilidad uncional (pé dida de conec i idad causal ope acional)
en luga de un luido oscu o mis e ioso.
La p opues a es delibe adamen e ope acional: no p e ende de i a la o-
alidad de la ísica del acío desde p ime os p incipios, sino p opo ciona
un ma co cohe en e en el cual la pa e accesible de la ene gía de acío y
de la dinámica cosmológica se egulan median e accesibilidad uncional y lí-
mi es holog á icos. En luga de modi ica la QFT undamen al, mos amos
que los lími es ope acionales de acceso a la in o mación (codi icados en ηp
yWη(k)) egulan na u almen e la ene gía de acío e ec i a, econciliando
las p edicciones mic oscópicas con la obse ación cosmológica den o de un
ma co holog á ico au oconsis en e. Es e en oque ab e un espacio na u al pa-
a con as a HDOV con ΛCDM y o os modelos enomenológicos de ene gía
oscu a en cosmología de p ecisión.
Decla aciones y con ibuciones
Con lic o de in e eses. El au o decla a que no exis e ningún con lic o
de in e eses inancie o ni pe sonal que pudie a habe in luido en los esul ados
p esen ados.
Con ibuciones de au o ía. A noldo Fe nández concibió la hipó esis
HDOV, desa olló el o malismo ma emá ico, ealizó los análisis numé icos y
edac ó el manusc i o.
Re e encias
[1] A. G. Cohen, D. B. Kaplan, and A. E. Nelson. E ec i e ield heo y, black
holes, and he cosmological cons an . Phys. Re . Le ., 82:4971, 1999.
[2] S. Thomas. Holog aphy s abilizes he acuum ene gy. Phys. Re . Le .,
89:081301, 2002.
[3] M. Li. A model o holog aphic da k ene gy. Phys. Le . B, 603:1–5, 2004.
[4] J. D. Bekens ein. Black holes and en opy. Phys. Re . D, 7:2333, 1973.
18
[5] L. Susskind. The wo ld as a holog am. J. Ma h. Phys., 1995.
[6] G. ’ Hoo . The holog aphic p inciple, 2000.
[7] A noldo Wal e Fe nandez. Una in e p e ación uncional de la inaccesibi-
lidad g a i acional: La hipó esis de dispe sión de onda ib acional (hdo ).
2025.
[8] A noldo Wal e Fe nandez. Gene alized hdo : Func ional mass i ing
and scala p ojec ion in he s anda d model. 2025.
[9] Chama a A. Pe e a. Resolu ion o he acuum ca as ophe om a new
quan um scale and he holog aphic p inciple. 2025.
19
